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电晕放电是气体放电中最常见的一种放电，浪涌保护器其发生的条件是周围电场强度低，而局部电场强度高，这个高场强通常是由物体上的细小结构尖端造成的。
电晕可分为交流电晕和直流电晕，各自的对外表现结果不同：
交流电场条件下的屯晕，其电离后的电荷无法远离电晕点：
闽为在lotus后屯场的方向发生反向d(业，刚离开电离点的带电离子又被电场牵回，与新电离的电荷复合，发㈩微光。电晕点外没有多余电荷的积累：
白流电场下的电晕则不一样，电离后，与外场极性相同的电荷会进入到产：生电晕的电极甲，极性相反的电荷在电场的作用下山外迁移。根据中国科学院的研究，大气‘1，电荷的迁移速度为单位场强／约o．1mm／s，，十电荷离开电极表而后，电极表面的场强再次增强，电离将再次发生。所以，电晕放电址一个持续的放电过程
迁移出去的电荷，冈电极外的场强减弱而迁移逃度变慢，随着离电晕点越远，电场强度越低，迁移速度越慢，其迁移速度v有如下关系
v-dr／d~／(Jr，耳，9)
式十卜距放电点距离；
L———n，／r刨；
母——外电场；
耳——空间电荷建立的电场强度；
A：、耳为r、f的函数：
从定性角度来看，宇间电荷迁移位置是随时间f尘／缓慢变化移动关系，其‘I’肛1，主要原冈是反极性空间电荷的迁移速度会随着耳和耳逐步消弱而降低，从而影响后面电荷的移动速度。这就意味着中间电荷固旦的存在将慢慢扫‘展迁移、在空间堆积，浪涌保护器形成扇球形结构的反极性空间电荷层。当这个反极性空间电荷层有一定厚度和浓度后，放电点的整个空间电场的表现将不阿是’个尖端，而是个山反极性空间儿荷层构成的大尺寸球体。反极性窄间电荷层内的电场强度减小，电荷层以外中间的妈场强度得到下加强，电荷层边缘在电气距离上又与雷云越近，故可诱发雷电向电晕放电点方向移动，产牛了引雷效果
